Protony, deuterony a ionty helia o různých energiích až do 42 MeV byly použity k vyvolání štěpení v tenkých terčích z Th232, U235, U238 a NP237. Emise částic α během štěpení byla detekována systémem polovodičových detektorů spojených se systémem koincidenční analýzy výšky pulsu. Částice α emitované před štěpením byly odlišeny od částic α doprovázených štěpením díky těsné úhlové korelaci mezi částicemi α a fragmenty štěpení, která převládá v druhém případě. Bylo zjištěno, že pravděpodobnost emise α během štěpení je necitlivá na excitační energii v energetickém intervalu přibližně od 5 do 38 MeV pro různá těžká jádra od thoria po plutonium. Existuje předpoklad, že emise částic α je zlomkově pravděpodobnější při spontánním štěpení než při štěpení stejných jader excitovaných na energie ≥5 MeV. Byla zjištěna emise částic α při štěpení At213 (Bi209+42 MeV α), přičemž pravděpodobnost štěpení doprovázeného částicemi α je asi 13 pravděpodobnosti pro typický nuklid thoria nebo uranu. Možný vliv úhlového momentu hybnosti na pravděpodobnost emise α při štěpení byl hledán při tvorbě Pu239 dvěma různými způsoby, přičemž excitační energie byla stejná, ale úhlový moment hybnosti se lišil. Nebyl pozorován žádný významný vliv. Korelace mezi energií částic α a ostrostí jejich úhlového rozdělení vzhledem ke štěpným fragmentům, která byla pozorována při nižších energiích, zde platila i při vyšších excitačních energiích. V experimentu, jehož cílem bylo zjistit, zda existuje korelace mezi pravděpodobností emise částic α a poměrem hmotností dvou těžkých štěpných fragmentů, se objevil náznak, že téměř symetrické fragmenty mají o něco menší pravděpodobnost emise částice α než asymetrické těžké fragmenty, i když tento efekt není příliš výrazný.
- Přijato 19. června 1967
DOI:https://doi.org/10.1103/PhysRev.163.1315
.