Abstract
Elektrisch gelaagde weefselstructuur wijzigt de verdeling van radiofrequente (RF) stroom in de lederhuid en in het onderhuidse vetweefsel aanzienlijk in vergelijking met die in een homogeen medium. Op basis van het eenvoudige model van de verdeling van RF-stroom in een huid bestaande uit twee lagen lederhuid en onderhuid, beoordelen we de invloed van de dikte van de lederhuid op de stroomdichtheid in verschillende huidlagen. Onder verder gelijke omstandigheden is de stroomdichtheid in de dermis hoger voor de huid met dunnere dermis. Dit is in tegenspraak met het belangrijkste paradigma van de RF-theorie, namelijk dat de behandelingsresultaten hoofdzakelijk afhangen van de maximale temperatuur die in een doelweefsel wordt bereikt, aangezien de beste klinische resultaten op korte en lange termijn van RF-toepassingen op de huid werden gerapporteerd in gebieden met een dikkere dermis. Om deze tegenstrijdigheid op te lossen, wordt voorgesteld dat het langetermijneffect van RF kan worden gerealiseerd door een structurele wijziging van het onderhuidse vetdepot dat grenst aan het behandelde huidgebied. Stimulatie van deze cellen, die zich nabij het raakvlak lederhuid/subcutis bevinden, vereist een concentratie van toegepaste RF-energie in dit gebied en een optimale plaatsing van RF-elektroden op het huidoppervlak.
1. Inleiding
Toepassing van radiofrequente (RF) stroom op de huid werd verondersteld in staat te zijn de mechanische eigenschappen ervan te moduleren en bijgevolg de huidlaxiteit te verbeteren. Theoretisch, werd dit effect verbonden met een Joule-verwarming van de lederhuid die tot conformational veranderingen in zijn collageennetwerk leidt (zogenaamd “collageeninkrimping” effect) evenals met stimulatie van collageenproductie de novo die door verhoogde temperatuur wordt veroorzaakt.
Verbetering van de gezichtshuidstructuur na toepassing van RF-stroom werd aangetoond in verschillende klinische studies, hoewel de waargenomen resultaten op verschillende gezichtsgebieden varieerden. Bijvoorbeeld, het belangrijkste resultaat gemeld in na de toepassing van monopolaire RF-stroom was de verbetering van de matige wang laxiteit en in nasolabiale en mesolabiale plooien; op hetzelfde moment, de submandibulaire en de bovenste hals huid laxiteit aangetoond aanzienlijk slechter verbetering na dezelfde behandeling. Dus, verschillende gezichtsdeelgebieden in dezelfde proefpersoon vertonen verschillende verbeteringen na dezelfde RF-behandeling.
De eigenaardigheden van de RF-stroomverdeling in de huid worden bepaald door verschillende externe parameters, waaronder het type en de ruimtelijke plaatsing van RF-elektroden, evenals door sommige interne kenmerken van het doelgebied en door elektrische kenmerken van de paden van de elektroden naar het doel. Terwijl de externe parameters over het algemeen op betrouwbare wijze kunnen worden gecontroleerd, kunnen de interne kenmerken sterke intersubject- en interareale variaties vertonen. Een belangrijke inwendige eigenschap van de huid die de verdeling van de RF-stroom aanzienlijk beïnvloedt, is de gelaagde structuur met verschillende interfaces tussen de media met verschillende elektrische eigenschappen
Vanuit elektrisch oogpunt zijn de belangrijkste interfaces de hoornlaag/levensvatbare huid en de lederhuid/subcutaan wit vetweefsel (sWAT). Het volgende raakvlak sWAT/spier ligt gewoonlijk ver van het raakvlak dermis/sWAT en de invloed ervan op de stroomverdeling in de dermis kan in eerste benadering worden verwaarloosd. Een dergelijke huidstructuur zou moeten leiden tot een concentratie van de stroom in het weefsel met het hoogste elektrisch geleidingsvermogen (lederhuid) en zou de doordringing ervan in het sWAT, dat elektrisch veel resistenter is, moeten verminderen. Dit effect kan zelfs de eigenaardigheden van de stroomverdeling overheersen, die door een verschillende ruimtelijke plaatsing van de elektroden op het huidoppervlak worden veroorzaakt, waardoor de invloed van externe parameters op het resultaat van de behandeling effectief wordt verminderd.
In de veronderstelling dat de plaatselijke temperatuurverhoging de belangrijkste reden is voor de waargenomen mechanische huidmodulatie na toepassing van RF-stroom en rekening houdend met het feit dat deze verhoging kwadratisch afhankelijk is van de plaatselijke stroomdichtheid, zou het effect van RF-stroom op de huid moeten worden verbeterd voor de configuratie van RF-elektroden die de optimale stroomdichtheden in een vooraf gedefinieerde doelstructuur leveren. Een dergelijke optimale opstelling van RF-elektroden rekening houdend met de gelaagde huidstructuur kan aanzienlijk afwijken van de overeenkomstige configuratie van dezelfde elektroden geplaatst op het oppervlak van een homogeen medium en het is zeer verschillend van configuraties die gewoonlijk worden gebruikt in klinische toepassingen . Niet-optimale configuratie van RF-elektroden kan de stroomdichtheid in het doelgebied meerdere malen verminderen, waardoor het gewenste verwarmingseffect aanzienlijk afneemt.
Dikte van de lederhuid (DT) is de universele schaalparameter van elektrisch gelaagde huid . Alle andere ruimtelijke kenmerken van het systeem, bijvoorbeeld de afstand tussen de elektroden, kunnen worden gemeten in de eenheden van DT. Aangenomen kan worden dat variaties in DT de stroomverdeling sterk kunnen beïnvloeden en voornamelijk verantwoordelijk zijn voor de waargenomen interzonale en intersubject variaties in klinische resultaten. Het hoofddoel van dit artikel was te analyseren hoe de DT variaties de stroomverdeling in de huid kunnen beïnvloeden en deze theoretische resultaten te vergelijken met de resultaten van RF stroomapplicaties op lichaamsgebieden met verschillende DT waarden.
2. Variaties in de dikte van de lederhuid
Informatie over regionale, sexuele en leeftijdsafhankelijke variaties van de DT is tegenstrijdig. Het is bekend dat de absolute waarden van DT afhankelijk zijn van de meetprocedure die in vitro en in vivo verschillend is, terwijl de in vitro bepaalde DT-waarden groter zouden zijn dan de overeenkomstige in vivo gemeten waarden . Er werd ook aangetoond dat de DT in hetzelfde lichaamsgebied aanzienlijk kan variëren met de leeftijd en de graad van fotodeschade.
De dikte van de gezichtshuid bij volwassen kadavers vertoont sterke ruimtelijke variaties en is gemiddeld groter in de wang- en kingebieden en kleiner in de hals . Bijvoorbeeld, in , de DT in de hals varieerde in het bereik (0,25 mm, 0,80 mm), terwijl het varieerde in het bereik (0,57 mm, 1,62 mm) in malar eminence en (1,04 mm, 1,20 mm) in de wang gebied. Veel meer minutiae metingen bij 45 kadavers (27 mannen en 18 vrouwen) leverden de diktes van mm op voor de niet-gerimpelde delen van de huid, terwijl het hele bereik van gemeten waarden (0.35 mm, 1.65 mm) was . De waarden van DT op de rimpellocaties bij dezelfde proefpersonen waren mm met het bereik van (0,12 mm, 1,74 mm). In tegenstelling tot deze resultaten leverden de metingen van de huiddikte met 20 MHz ultrageluid in vivo gemiddelde DT-waarden op van ongeveer 1,6 mm in het gebied van de wang en meer dan 2,5 mm in het gebied van de kin.
De intersubjectvariaties voor dezelfde gezichtsdeelgebieden zijn ook hoog. Volgens , de individuele DT waarden in het gebied van malar eminence gemeten in drie kadavers waren mm, mm, en mm, respectievelijk. De gemiddelde DT voor alle drie de proefpersonen was mm, hetgeen aantoont dat de hoge variatiecoëfficiënt die in deze studie werd verkregen voornamelijk werd veroorzaakt door sterke intrasubject variaties. Tegelijkertijd was de variatiecoëfficiënt voor het DT-profiel in hetzelfde subgebied van het gezicht voldoende lager, namelijk voor afzonderlijke proefpersonen ongeveer 3-7%. In een eerste benadering kunnen de variaties van het huiddikteprofiel binnen hetzelfde subgebied van het gezicht dus worden verwaarloosd, maar met deze variaties moet rekening worden gehouden als de verschillende subgebieden in één proefpersoon of als verschillende proefpersonen worden beschouwd. Als dergelijke variaties van DT de stroomverdeling en de overeenkomstige temperatuurverhoging in de huid aanzienlijk kunnen beïnvloeden, zouden de absolute DT-waarden in een bepaald gezichtsdeel moeten correleren met de waargenomen effectiviteit van RF-behandeling.
3. Effect van DT op RF-stroomverdeling in de huid
Om te bepalen hoe de stroomverdeling in een gelaagde huid afhangt van DT, zullen we eerst de monopolaire stroomelektrode beschouwen die op het huidoppervlak is geplaatst. Aangezien de hoornlaag van de huid zeer dun is, zal de invloed daarvan op de stroomverdeling in de lederhuid worden verwaarloosd. De huid is een verliesgevend diëlektricum, zodat de elektrische potentiaal in een elektrisch gelaagde structuur kan worden gevonden als een oplossing van de Poisson-vergelijking, rekening houdend met de diëlektrische eigenschappen en de polarisatie van de grensvlakken tussen de lagen. Om dit probleem analytisch op te lossen zal een benadering worden overwogen waarin deze polarisatie wordt verwaarloosd; deze benadering houdt rekening met radiofrequenties waarbij de huid overwegend elektrisch geleidend is. Daarom moeten de geleidende stromen in afzonderlijke huidlagen veel groter zijn dan de overeenkomstige verplaatsingsstromen, dat wil zeggen, waarbij , de stroomfrequentie is, het elektrisch geleidingsvermogen bij frequentie , de permittiviteit van de vrije ruimte, en de relatieve permittiviteit van het weefsel bij frequentie . Dit herleidt de Poisson-vergelijking tot de Laplace-vergelijking :waarin de straal-vector is en het lokale elektrische geleidingsvermogen van het doelweefsel dat afhangt van de stroomfrequentie, . Verder beschouwen we de huid als een tweelagige structuur met een vlakke, isotrope, homogene begrenzing dermis/subcutis die parallel aan het huidoppervlak ligt. Hoewel een dergelijk model een vereenvoudiging is, geeft het de mogelijkheid om de invloed van DT op de stroomverdeling in de huid te analyseren.
De plaatselijke stroomdichtheid, , kan worden gevonden uit de volgende vergelijking:
Vergelijking (1) kan gemakkelijk worden opgelost voor de puntelektrode die op de top van een gelaagd medium is geplaatst in een integrale vorm geschreven in cilindrische coördinaten . In deze geometrie kan elk punt in de huid worden beschreven door de set van drie parameters , waarbij de radiale afstand van de RF-elektrode, de diepte in de huid, en is het azimut. Als de punt monopolaire stroombron wordt geplaatst op de polaire as en het aangrenzende medium kan worden beschouwd als isotroop, zal de verdeling van de potentialen onafhankelijk zijn van. De elektrische potentialen in de lederhuid en in het SWAT die worden opgewekt door een monopolaire punt RF-elektrode die op het huidoppervlak is geplaatst en de totale stroom in de huid levert, kunnen in cilindrische coördinaten integraal worden weergegeven: de dikte van de lederhuid; de reflectiecoëfficiënt van de stroom op het grensvlak lederhuid/ SWAT; en de elektrische geleiding van respectievelijk de lederhuid en het SWAT; en de Bessel-functie van de orde nul. In (3) en (4) verwijst de index naar respectievelijk de lederhuid, de onderhuid en de monopolaire stroom.
Uit (3) en (4) volgt dat de verdeling van de elektrische potentiaal in de huid afhankelijk is van de reflectiecoëfficiënt , die varieert met de morfologische structuur en de fysiologische toestand van de lederhuid en het sWAT en die een dispersieve parameter is. Bijvoorbeeld, voor een RF-stroom van , is het elektrisch geleidingsvermogen van de levensvatbare huid ongeveer , terwijl het gemiddelde elektrische geleidingsvermogen van sWAT ongeveer is . De “fysiologische” waarde van voor deze interface is dus ongeveer 0,905 . Verhoging met twee maal dezelfde waarde van zal verminderen tot ongeveer 0,800; vermindering met twee maal zal verhogen tot 0,950.
Uit (2) en (4) kunnen de radiale, , en verticale, , componenten van de stroomdichtheid in sWAT worden gepresenteerd alsIn en , indexen en verwijzen naar de radiale en verticale componenten van de stroomdichtheid en index verwijst naar de gelaagde huidstructuur. Overeenkomstige componenten van de stroomdichtheden in een homogeen medium zijn
Om de verticale componenten van de monopolaire RF-stroom op dezelfde diepte onder de elektrode () in sWAT in de gelaagde en de homogene huid te vergelijken, beschouwen we de volgende verhouding:
At , is de verhouding van de stroomdichtheden in de gelaagde en de homogene huid op (overeenkomend met de plaats van het grensvlak lederhuid/sWAT) . Aangezien de RF-stroom die de interface dermis/sWAT passeert en bij , het subcutis binnenkomt, kan worden geconcludeerd dat, onder “fysiologische” omstandigheden (), de stroomverdeling in de buurt van de interface dermis/sWAT zodanig wordt gewijzigd dat ongeveer 9 keer minder RF-stroom onder de monopolaire RF-elektrode in een gelaagde huid sWAT zal binnenkomen dan in een homogeen medium. Bij , zal deze verhouding , respectievelijk zijn. Men ziet dat de afwijking van de stroomverdeling in de gelaagde huid ten opzichte van de verdeling in een homogeen medium snel toeneemt met .
4. Invloed van DT op RF-stroomdichtheid op het grensvlak lederhuid/sWAT
Om de invloed van DT op de RF-stroomdichtheid op het grensvlak lederhuid/sWAT te beoordelen, laten we de bipolaire configuratie van RF-elektroden op de huid in beschouwing nemen. De elektrische potentiaal van bipolaire elektroden is de som van de potentiëlen van twee monopolaire elektroden, waarbij er rekening mee moet worden gehouden dat de potentiëlen van afzonderlijke elektroden in een bipolaire configuratie tegengesteld zijn aan elkaar.
Radiale component van de bipolaire stroomdichtheid in de lederhuid op de diepte onder de huid voor kan worden gevonden uit (5):waarin en de stroomdichtheden in de gelaagde, respectievelijk de homogene huid zijn, en index verwijst naar een bipolaire stroom. Uit (9) kan gemakkelijk worden afgeleid dat, voor de vaste afstand tussen de elektroden en op de vaste diepte onder de huid, de plaatselijke stroomdichtheid in de gelaagde huid snel afneemt met . De dunnere lederhuid moet dus een hogere concentratie RF-stroom vertonen dan de dikkere.
Laten we nu de radiale componenten van de RF-stroomdichtheden op het grensvlak lederhuid/sWAT vergelijken voor de lederhuid van een enkele () en dubbele () dikte. Uit (9) volgt dat de verhouding van de stroomdichtheid op dit grensvlak in de huid met de dikte 2d tot de overeenkomstige stroomdichtheid in de huid met de dikte 2d voor , respectievelijk , is. Naarmate de afstand tussen de RF-elektroden toeneemt, wordt de invloed van DT op de stroomverdeling nabij het grensvlak lederhuid/sWAT dus kleiner. Voor de kleine afstand, die overeenkomt met de optimale elektrodenconfiguratie die de hoogst mogelijke stroomdichtheid oplevert, is de invloed van DT echter zeer sterk.
Na beschouwen we de fractie van de RF-stroom die de interface lederhuid/dWAT doorkruist. Zoals aangetoond in , voor monopolaire RF elektrode, in elektrisch homogeen medium (), stroomt 50% van de RF stroom in de sWAT door de cirkel met de straal . In een gelaagd weefsel met reflectiecoëfficiënt van deze straal moet ongeveer . Dat betekent dat de ingang van 50% van de RF-stroom in het sWAT in de gelaagde huid zal worden verdeeld over het oppervlak dat ongeveer 184 keer groter is dan het overeenkomstige oppervlak in een homogeen medium. Met andere woorden, RF-stroom in een gelaagd medium wordt sterk herverdeeld en komt het sWAT binnen niet direct onder de RF-elektrode, maar ver daar vandaan. Belangrijk is dat de karakteristieke straal van het oppervlak dat RF-stroom opvangt evenredig is met DT. Verdubbeling van de DT-waarde zal het oppervlak dat dezelfde hoeveelheid RF-stroom verzamelt vier keer groter maken, waardoor het verwarmingseffect bij de interface aanzienlijk wordt verminderd. Bovendien is de karakteristieke straal van het oppervlak dat RF-stroom opvangt sterk afhankelijk van de reflectiecoëfficiënt en van de RF-configuratie (monopolair of bipolair).
5. Discussie
De verdeling van RF-stroom in de huid is afhankelijk van de elektrische gelaagde structuur en kan aanzienlijk afwijken van de overeenkomstige verdeling in een homogeen medium. Twee interne fysische parameters van de huid die deze verdeling sterk kunnen beïnvloeden zijn (1) de dikte van de lederhuid en (2) de stroomreflectiecoëfficiënt op het grensvlak lederhuid/oppervlak, die het verschil in elektrische eigenschappen van twee aangrenzende media beschrijft.
Variaties van DT kunnen de stroomverdeling in de lederhuid en de penetratie ervan in het oppervlak van de lederhuid aanzienlijk beïnvloeden. Bijvoorbeeld, in het geval van de huid met diktes van 1 mm en 2 mm en bij dezelfde afstand tussen de RF-elektroden van L = 10 mm, zal de verhouding van de stroomdichtheden in dikkere/dunnere huid op het grensvlak dermis/sWAT in ons model ongeveer 0,546 zijn. Aangezien de plaatselijke temperatuurstijging evenredig is met het kwadraat van de stroomdichtheid, zal de geïnduceerde temperatuur op dit punt in de dikkere huid slechts 29,8% van zijn waarde in de dunnere huid bedragen. Dit toont duidelijk aan dat in een elektrisch gelaagde huid de RF-stroom aanzienlijk meer geconcentreerd is in de dunnere lederhuid dan in de dikkere, en bijgevolg een sterkere opwarming moet veroorzaken in een dunnere huid. Dit resultaat lijkt paradoxaal, aangezien het niet de positieve correlatie bevestigt tussen de doeltreffendheid van RF-toepassingen in verschillende delen van het gezicht en hun DT-waarden die in klinische studies zijn waargenomen. Het gebied van de wang met een grotere DT werd immers geacht beter te reageren op dezelfde hoeveelheid RF-stroom dan de gebieden van de hals of het voorhoofd met een dunnere dermis.
Een mogelijkheid om deze confrontatie op te lossen zou zijn te veronderstellen dat niet de plaatselijke stroomdichtheden (en dus niet de plaatselijke temperaturen), maar veeleer het totale verwarmde volume (terwijl met een lagere gemiddelde temperatuur in het geval van de dikkere dermis) primair verantwoordelijk is voor de klinische resultaten die op korte termijn na RF-toepassingen worden waargenomen. In de veronderstelling dat het klinisch waargenomen effect van RF-stroom op de huid samenhangt met een volumemodulatie van de lederhuid, kan men speculeren over het biofysische mechanisme dat hierbij in de eerste plaats betrokken zou kunnen zijn. In het algemeen kunnen twee componenten van de huid verantwoordelijk zijn voor de snelle volumemodulatie ervan, aangezien alleen zij aanzienlijke delen van dit weefsel innemen. De eerste component is het collageen in de lederhuid, dat bij hoge temperaturen zijn volume kan veranderen door denaturatie (krimpen) of door toename van zijn hoeveelheid (collageenproductie de novo). Dit mechanisme werd bekritiseerd in . Het tweede bestanddeel van de huid dat snel op RF-stroom kan reageren is het water waarvan het gehalte sterk afhankelijk is van de plaatselijke concentratie van glycosaminoglycanen en vooral van hyaluronzuur (HA). Het is bekend dat reeds de milde hyperthermie van ongeveer 42°C de produktie van HA in een doelweefsel aanzienlijk kan verhogen. Een dergelijke endogene productie van HA leidt tot een plaatselijke wateraccumulatie in de lederhuid. Er werd inderdaad aangetoond dat de varkenshuid op de toepassing van RF-stroom reageert met een oedeemvorming op korte termijn. Dit effect zal tot uiting komen in een verhoging van de huidturgor, wat de verbetering van de huidtextuur onmiddellijk na RF-behandelingen kan verklaren. Dergelijke wijziging van de huidstructuur zou door beduidend lagere temperaturen moeten worden waargenomen dan die welke voor collageeninkrimping nodig zijn.
Hoewel de snelle accumulatie van HA de resultaten op korte termijn kan verklaren die na RF-behandelingen worden waargenomen, kan dit effect niet verantwoordelijk zijn voor enige klinische resultaten op lange termijn die ook werden beweerd. Een potentieel doelwit dat betrokken kan zijn bij de verbetering op lange termijn van de mechanische parameters van de huid is het sWAT, met name de oppervlakkige laag. Dit speciale vetdepot bevat de adipocyten die het vermogen hebben om hun aantal en volume snel te veranderen en zo het huidbeeld voldoende kunnen beïnvloeden. Adipocyten van deze laag kunnen snel reageren op de toepassing van verschillende fysische factoren.
Reactie van sWAT op RF-stromen moet in het algemeen in verband worden gebracht met een wijziging van de extracellulaire matrix in sWAT die verschillende collageenstructuren bevat. De elektrische geleidbaarheid van collagenen is veel hoger dan de elektrische geleidbaarheid van triglyceriden die de adipocyten vullen en het hoofdvolume van sWAT innemen. Dit verschil in elektrische geleidbaarheid zal leiden tot een concentratie van RF-stroom in relatief dunne collageennetwerken gelegen rond (pericellulaire fibrose) of tussen (intercellulaire fibrose) enkele adipocyten. Een dergelijke concentratie van RF-stroom zal voldoende hoge stroomdichtheden in collageenstructuren van sWAT opleveren, zelfs in het geval dat het grootste deel van de RF-stroom zal worden gereflecteerd en slechts een klein deel ervan de grens lederhuid/subcutis zal passeren, zoals beschreven in het model hierboven.
Zeer recent werd aangetoond dat de anatomische structuren van het vetweefsel in verschillende vetcompartimenten in het gezicht aanzienlijk kunnen variëren . Het labiale vetcompartiment bijvoorbeeld, dat gekenmerkt wordt door een “vezelig” type sWAT, bevat de kleine groepen rijpe adipocyten die ingebed zijn in een dichte collageenmatrix; het malaire compartiment, dat een “structureel” type sWAT heeft, bevat de lobben van rijpe adipocyten die homogeen bedekt zijn met dunne collageenvezels. Hoewel deze kwestie niet systematisch werd onderzocht, zijn er aanwijzingen dat de plaatselijke dikte van de lederhuid correleert met de structuur van het aangrenzende sWAT. Zo correleert een dikkere lederhuid in het labiale gebied met een “vezelig” type WAT in het aangrenzende sWAT-compartiment. Anderzijds correleert een dunnere lederhuid in het malaire gebied met een “structureel” type van het aangrenzende sWAT depot. Aangezien sWAT van het “vezelige” type aanzienlijk meer fibrotische structuren bevat dan het “structurele” sWAT, zou het labiale gebied minder verhitting in de dermis moeten vertonen; een sterkere verhitting in het aangrenzende sWAT zou echter moeten leiden tot de versterking van fibrotische structuren in dit weefsel en dus tot de verandering van de mechanische eigenschappen en het uitzicht van de aangrenzende huid. Dit mechanisme kan de tegenstellingen tussen de biofysische effecten van RF-stromen en de waargenomen klinische resultaten oplossen; het verschuift echter duidelijk de doelen voor RF-stromen in esthetische toepassingen van de lederhuid naar de extracellulaire matrix in sWAT.
Recentelijk werd aangetoond in een contralaterale opzet dat een voorbehandeling met RF-stroom de efficiëntie en levensduur van HA-gebaseerde fillers bij midface verjonging verbetert . Dit correleert met de theorie voorgesteld in , die de lange termijn effecten van de zachte weefselvullers verklaard door stimulatie van proliferatie en differentiatie van adipeus-afgeleide stamcellen, alsmede door lokale wijziging van het vetweefsel structuur.
Daarom kan worden aangenomen dat een lange termijn verbetering van de huid waargenomen na RF applicatie op de huid is gekoppeld aan een lokale structurele wijziging van sWAT geïnduceerd door RF stroom. Dit effect zou sterk afhankelijk moeten zijn van de RF-stroomdichtheid in de buurt van het raakvlak tussen lederhuid en SWAT, die het deel van de RF-stroom zal bepalen dat het sWAT binnendringt. Tegelijkertijd zijn de drempeltemperaturen van meer dan 60°C, die op basis van de theorie van collageenkrimp voldoende werden geacht voor de klinische resultaten op lange termijn na RF-toepassingen, niet nodig voor de structurele wijziging van de sWAT-structuur. Dit wordt indirect ondersteund door klinische waarnemingen dat de behandeling van hetzelfde gezichtsgebied met lage RF-energie, toegepast in meerdere gangen, zelfs betere resultaten kan opleveren dan de toepassing van hoge RF-energie in één enkele gang.
6. Conclusie
Elektrisch gelaagde weefselstructuur wijzigt de stroomverdeling in de lederhuid en het sWAT aanzienlijk, zowel door monopolaire als door bipolaire toepassing van RF-stroom. Aangezien de dikte van de lederhuid aanzienlijk varieert in verschillende gezichtsgebieden, moet dit effect leiden tot een sterk inhomogene ruimtelijke verdeling van de stroomdichtheid. Een dergelijke inhomogeniteit van de stroom zal leiden tot een nog grotere inhomogeniteit van het geïnduceerde temperatuurveld. Dit effect is in tegenspraak met het belangrijkste paradigma van de RF-theorie volgens welke de behandelingsresultaten hoofdzakelijk afhankelijk zijn van de maximale temperatuur in een doelweefsel, aangezien de beste klinische resultaten op korte en lange termijn van RF-toepassing werden gerapporteerd in de gebieden met de dikste dermis. Om deze tegenstrijdigheid op te lossen, stellen wij voor dat het belangrijkste kortetermijneffect van RF-toepassingen verband houdt met de accumulatie van hyaluronzuur en water in de dermis, waardoor het effect van RF-stroom op de huid veel minder temperatuurafhankelijk moet zijn dan eerder werd aangenomen. Verder wordt verondersteld dat het langetermijneffect van RF wordt gerealiseerd door structurele wijziging van het onderhuidse vetdepot dat grenst aan het behandelde huidgebied.
Variaties van DT kunnen de stroomverdeling en daarmee de temperatuurprofielen in de lederhuid en het sWAT aanzienlijk beïnvloeden. Om de structurele wijziging van aangrenzende sWAT depot te bieden, moet de RF-energie optimaal worden geconcentreerd op de interface dermis/subcutis. Deze optimalisatie is voornamelijk afhankelijk van de configuratie van de RF-elektroden. Rekening houdend met het feit dat DT 4-8 keer kan variëren tussen verschillende gezichtsgebieden, is het zeer twijfelachtig dat de optimale full-face RF behandeling kan worden geleverd met een enkele vaste configuratie van RF-elektroden.
Competing Interests
Dr. I. L. Kruglikov is de managing partner van Wellcomet GmbH. Geen methoden of apparaten van Wellcomet GmbH werden gebruikt in dit artikel.